Что такое суммарное сечение провода: Как посчитать суммарное сечение кабеля для сметы

Содержание

Как посчитать суммарное сечение кабеля для сметы

Монтаж электропроводки — это довольно распространенный вид работ в сфере строительства и ремонта. Речь может идти о прокладке силовых кабелей и групповых сетей освещения, электроснабжения оборудования, наружного освещения и подсветки, слаботочных сетей и пр.

Чтобы определить величину финансовых затрат на проведение данных работ, понадобится смета.

В смету будет входить весь перечень производимых работ и затрат: монтаж щитов, кабелей, светильников, розеток и выключателей, оборудования, подключение здания к сетям электроснабжения и пр.

Чтобы подготовить обоснованный расчет, нужно знать множество нюансов, в том числе понимать, как определить суммарное сечение кабеля для сметы.

Смета составляется по ранее разработанной проектной документации. Именно в спецификации проекта и на планах указывается информация о сечении применяемых кабелей. Кабели выбираются проектировщиком в зависимости от мощности приборов-потребителей, которые будут от них питаться.

В сметно-нормативной базе выбор норм и расценок для учета в сметах затрат на монтаж кабелей осуществляется в зависимости от суммарного сечения жил кабеля.

Подсчет суммарного сечения жил можно выполнять различными способами, т. к. у кабелей имеются следующие характеристики:

  1. Номинальное сечение жилы — это площадь поперечного сечения токопроводящей жилы, указываемая в маркировке кабельного изделия (на бирке кабеля или на его изоляции).
  2. Фактическое сечение жилы — это площадь поперечного сечения токопроводящей жилы, определенная путем измерений. Она вычисляется на основе замеров с помощью штангенциркуля диаметра жилы.

Проводя сметные консультации, подсчет суммарного сечения жил преподаватели Академии Сметного Дела «Юфрелло» рекомендуют вести по формуле, где число жил в кабеле умножается на площадь номинального сечения 1 жилы (мм2). Полученный результат будет суммарным значением жил, в зависимости от которого и следует подбирать нормы и расценки из базы.

Суммарное сечение — Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 3

Суммарное сечение

Cтраница 3

При суммарном сечении жил меньше номинального, указанного в табл. 11 — 35, в гильзы вводятся дополнительные проволоки.  [31]

Так как суммарное сечение среза у цилиндрических фрез с прямыми зубьями резко уменьшается при выходе зуба из контакта с заготовкой, резание фрезы происходит неплавно. Для создания более плавной работы необходимо, чтобы в контакте одновременно находилось два-три зуба. Вследствие периодического изменения суммарного сечения среза нагрузка фрезы соответственно изменяется; в результате нарушается равномерность фрезерования и в процессе обработки могут возникнуть вибрации. Для устранения этого явления применяют фрезы с винтовыми зубьями, обеспечивающие плавную работу вследствие постепенного ( подлине) врезания зуба в заготовку.  [32]

При этом суммарное сечение неупругого рассеяния увеличивается, стремясь при достаточно больших Еа ( когда можно пренебрегать энергией хим. связи и теплового движения атомов) к пределу а / 4я ( itor — г айк) отвечающему рассеянию на свободном ядре.  [34]

После определения суммарного сечения питателей назначают их число, что производится в зависимости от конфигурации отливок и с расчетом на легкое отделение их от детали.  [35]

Соединение проводов суммарным сечением до 26 мм2 производится без флюса.  [37]

В последнем случае суммарное сечение кабелей в полтора раза меньше сечения шин токопровода, что примерно соответствует реальному соотношению экономической плотности тока для кабелей и шин.  [38]

При проверке устойчивости суммарного сечения в плоскости кольца жесткости получено: / s 1 941 — Ю3 см4, Ft — 30 5 см2, а 1 095 — Ю-3, i 7 98 см, / эф 540 см, X 67 69, Х 2 243 5, ф 0 776, условия устойчивости выполнены.  [39]

Для вывода формулы суммарного сечения рассмотрим случай, когда одновременно в работе находятся несколько зубьев фрезы.  [40]

Поэтому для выбора суммарного сечения Fc сопел форсунки в первом приближении целесообразно применить упрощенный, хотя и неточный способ вычисления.  [41]

Алюминиевые жилы проводов суммарным сечением 50 — 240 мм2 в коробках и нишах сваривают по торцам в общий стержень с помощью термитных патронов марки ПАТ.  [43]

Алюминиевые жилы проводов суммарным сечением 50 — 240 мм2 в коробках и нишах сваривают с помощью термитных патронов марки ПАТ.  [45]

Страницы:      1    2    3    4    5

до 2,5 мм2 — 100 м

Утверждены
Приказом Министерства строительства
и жилищно-коммунального хозяйства
Российской Федерации
от 26 декабря 2019 г. № 876/пр

Таблица 08-02-412. Затягивание проводов в проложенные трубы и металлические рукава

Номер расценкиНаименование и характеристика работ и конструкцийчел./чмаш./ч
ФЕРм08-02-412-01Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 2,5 мм2 — 100 м 4.49 0.02
ФЕРм08-02-412-02Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 6 мм2 — 100 м 5.39 0.04
ФЕРм08-02-412-03Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 16 мм2 — 100 м 6.29 0.06
ФЕРм08-02-412-04Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 35 мм2 — 100 м 8.96 0.12
ФЕРм08-02-412-05Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 70 мм2 — 100 м 11.68 0.22
ФЕРм08-02-412-06Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 120 мм2 — 100 м 14.4 0.4
ФЕРм08-02-412-07Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 150 мм2 — 100 м 21.52 0.48
ФЕРм08-02-412-08Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава первого одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 240 мм2 — 100 м 31.44 0.64
ФЕРм08-02-412-09Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава каждого последующего одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 6 мм2 — 100 м 1.83 0.02
ФЕРм08-02-412-10Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава каждого последующего одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 35 мм2 — 100 м 4.49 0.12
ФЕРм08-02-412-11Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава каждого последующего одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 70 мм2 — 100 м 7.18 0.22
ФЕРм08-02-412-12Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава каждого последующего одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 120 мм2 — 100 м 8.96 0.4
ФЕРм08-02-412-13Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава каждого последующего одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 150 мм2 — 100 м 11.68 0.48
ФЕРм08-02-412-14Затягивание провода в проложенные трубы и металлические рукава каждого последующего одножильного или многожильного в общей оплетке, суммарное сечение: до 240 мм2 — 100 м 14.4 0.64

Как определить сечение кабеля? — «Электро Проф»

Сечение кабеля является основным параметром, исходя из которого производится подбор оптимального провода для проектирования и монтажа электропроводки. Именно от площади сечения зависит сопротивление жил в процессе эксплуатации. Чтобы подобрать кабель по сечению, достаточно воспользоваться формулой и соотнести нагрузку в помещении с возможностямим различных моделей проводов, регламентируемыми ГОСТ.

Но, зачастую могут возникнуть дополнительные сложности, связанные с определением реального сечения жил. Недобросовестные продавцы могут предложить покупателю, который желает максимально сэкономить, изделие, фактические характеристики которого не соответствуют задокументированным. Также может сложиться ситуация, когда в наличии есть достаточное количество кабеля, но точные его характеристики неизвестны.

Именно для таких ситуаций и предназначенна данная статья.

Итак, существует несколько распространенных способов определить реальное сечение кабеля. Каждый из них мы рассмотрим чуть ниже.

Способ 1: Штангенциркуль

Самый распространенный способ, так как требует наличия только штангенциркуля и базовых познаний в математике. Применяется для проводов с круглым сечением жил.

  1. Зачистите жилу кабеля от изоляции с помощью специального инструмента, острого ножа или оплавьте ее (изоляцию) горелкой.
  2. Оголенный конец провода измеряем в диаметрес помощью штангенциркуля.
  3. Далее необходимо вооружиться знаниями из школьного курса геометрии. Как известно, площадь круга равна числу «Пи», умноженному на квадрат радиуса.
  4. Так как штангенциркуль позволяет получить диаметр, необходимо получившуюся величину разделить на 2.
  5. Возводим значение радиуса в квадрат и умножаем на число «Пи». В подобных расчетах не требуется высокая точность, поэтому (как и в школе) допустимо округливать значение «Пи» до 3.14.
  6. Полученный результат и есть площадью сечения кабеля. Сравниваем его с указанным значением для определения соответствия и выявления брака или сопоставляем с таблицой допустимых токов, чтобы определить, подходит ли изделие для вашей сети.

Пример:

Возьмем дешевый кабель неизвестного происхождения с указанным сечением 4 мм2. Штангенциркуль показал, что диаметр жилы равен 2.2 мм. Делим на 2, получаем 1.1 мм. Квадратом этого числа является 1.21. Умножаем на 3.14 и получаем 3.8 мм (округленно). Как видно из расчета, реальные показатели не соответствуют заявленным, что свидетельствует о недобросовестности производителя.

Способ 2: Гвоздь и линейка

Если штангенциркуля нет – можно воспользоваться любым тонким продолговатым предметом (например, гвоздем 150 мм или карандашом) и линейкой.

Можно не использовать гвоздь, а мотать проволоку прямо на линейку. Расчетов предстоит провести немного больше, но ничего сложного в этом способе также нет.

  1. Оголите участок кабеля, длиной 10-15 см.
  2. Намотайте тесными витками жилу на гвоздь, чтобы между ними не было пустот. Достаточно 10-20 витков (чем тоньше жила – тем больше).
  3. С помощью линейки установите ширину получившейся спирали.
  4. Разделите полученное число на количество витков. Это и есть диаметр жилы.
  5. Аналогично способу 1 произведите расчеты.

Пример:

Берем кабель отечественного производства, заявленная площадь сечения которого составляет 2.5 мм. Оголяем, наматываем. 10 витков жилы имеют ширину 18 мм. Разделяем на 10, получаем диаметр, равный 1.8 мм. Делим на 2, получаем радиус 0.9 мм. Возводим в квадрат, умножаем результат на «Пи». 0.81х3.14 = 2.54 мм2. Как видим, реальные параметры соответствуют указанным.

Способ 3: Вычисляем сечение многопроволочного кабеля

С гибкими кабелями, жилы которых имеют многопроволочную конструкцию, производить расчеты немного сложнее. В целом, порядок действий аналогичнен предыдущим способам, но замеры нужно производить не для всего проводника, а для одной его нити.

  1. Оголите от изоляции 10-30 см кабеля.
  2. Посчитайте количество проволок в жиле.
  3. Отделите одну проволоку и измерьте ее штангенциркулем, микрометром или с помощью карандаша и линейки.
  4. Проведите расчеты, аналогично способам 1 и 2.
  5. Умножаем количество проволочек на полученную площадь сечения.

Пример:

Берем многопроволочный кабель для подключения передвижного оборудования. Считаем количество проволок в жиле (у нас их 22). Отделяем одну, мотаем на карандаш. Получаем 50 витков, суммарная ширина которых составила 15 мм. Делим 15 на 50, получаем 0.3. Возводим в квадрат 0.3 и умножаем на число «Пи».  0.09 мм2 (квадрат от 0.3 мм) умножаем на 3.14, выходит 0.28 мм2. Умножаем на 22 (количество проволок в жиле), результат равен 6.16 мм2. Следовательно, мы имеем на руках качественный провод, номинальное сечение которого равно 6 мм2.

 

Двужильный нагревательный кабель RATEY RD2

Двужильный кабель — двойное удобство

RATEY RD2 — это двужильный нагревательный кабель, который поможет вам обеспечить основное или дополнительное отопление с помощью системы «теплый пол». При его установке вам не нужно возвращать «холодный» конец обратно к терморегулятору. Также благодаря круглой форме сечения кабель легче сгибать при монтаже.

Вы можете применять нагревательный кабель RATEY RD2 в квартире, в частном доме, в офисе, в производственных, складских и других помещениях. Гарантия на кабель составляет 25 лет!

На высшем уровне качества

Нагревательный кабель RATEY RD2 отвечает требованиям международного стандарта IEC 60800 («Кабели нагревательные для номинального напряжения 300/500 В для обогрева помещений и предотвращению обледенения»). В соответствии с требованиям данного стандарта кабель подвергается дополнительным испытаниям на механическую прочность и устойчивость к случайным повреждениям во время монтажа. Кабель соответствует классу М1 по стойкости к механическому воздействию.

Долговечность и надежность изоляции

Чтобы проверить надежность изоляции кабеля, через него пропускают напряжение 2500 В (~ 50 Гц) в течение 1 минуты. Каждая нагревающая жила кабеля RATEY RD2 находится в отдельной ПВХ-изоляции. Также конструкция кабеля включает трехслойную ПЭТ-изоляцию, которая обладает высокой термостойкостью. Она выдерживает до 250 °С при максимальной рабочей температуре всего 125 °С. Благодаря этому локальный перегрев, вызванный скачками напряжения или неправильным монтажом, не влияет на работу кабеля.

Безопасность при эксплуатации

Конструкция кабеля включает экран из медной оплетки, плотность которой составляет 80 %, а ее суммарное сечение — не менее 0,5 мм². Экран служит заземлением изделия, а также защитой от электромагнитного излучения, которое возникает в любом проводе при прохождении через него электрического тока.

Место крепления «холодного» (соединительного) и «горячего» (нагревательного) кабеля опрессовано толстостенными латунными трубками с усилием минимум 2 тонны. Это обеспечивает надежное соединение в течение всего срока эксплуатации.

Можно ли объединять жилы кабеля для увеличения сечения?

Очень часто люди задают вопрос — можно ли объединять жилы кабеля для увеличения сечения? Бывает такое, что есть в наличии только многожильный кабель, но маленького сечения, например 4х1,5мм2. Если в нем скрутить между собой по две жилы, то, в принципе, должен получиться кабель 2х3мм2. Соответственно, к такому кабелю можно будет подключать уже большую нагрузку. Но, можно ли так делать? Ответ на этот вопрос я постараюсь дать в данной статье.

Скажу сразу, что я ни в каких нормативных документах не встречал ответ на вопрос — можно ли объединять жилы кабеля для увеличения сечения? Если вы вдруг знаете такие документы, то дайте ссылку на них. Буду вам благодарен! Также я точно не знаю, как будет вести себя кабель при этом и как будет протекать через него ток, если рассуждать с точки зрения физики. Поэтому я свой ответ основываю только на не продолжительных наблюдениях, за работой скрученных между собой проводов.

В течении одной недели мы проводили работы, в которых мне пришлось наблюдать за скрученными между собой проводами. Эти провода скрутили, чтобы увеличить сечения проводников, так как ток нагрузки был очень большой.

На фотографии ниже видно, что суммарный ток, протекаемый по двум проводам, составляет 91,8А.

Затем я измерил ток в каждом проводе по отдельности. В одном проводнике он составил 47,9А.

А в другом 48,1А. Как мы видим, он разделился практически поровну по обоим проводам. Величина тока была не стабильная, поэтому сумма здесь не сходится. Но, сама суть заключается в том, что он разделился поровну. Измерения я проводил по нескольку раз  вдень на протяжении одной рабочей недели. Величина тока была разная, но она всегда делилась пополам.

Отсюда можно сделать вывод, что для увеличения сечения проводников можно скручивать жилы между собой. Хотя так делать я не рекомендую, но факт, что это работает на лицо.

Затем я обратил внимание на аккумуляторные батареи, которые стоят на одном узле связи. Это немецкие аккумуляторы напряжением по 2В и емкостью по 800Ач. Так вот, все они соединены последовательно для того, чтобы вся группа имела напряжение 48В. Соединяются отдельные аккумуляторы между собой специальными перемычками. Посмотрите следующую фотографию. Видите, что соседние аккумуляторы между собой соединяются с помощью двух перемычек? Здесь это реализовано, для увеличения сечения перемычек, так как токи у таких АКБ могут быть очень большими.

Отсюда можно сделать еще один вывод. Если немецкие инженера реализовали увеличение сечения через увеличение количества перемычек, то соответственно скручивать две жилы для аналогичных целей можно. Лично я доверяю расчетам и знаниям инженеров из Германии )))

 А какие у вас мысли по этому поводу? Можно ли объединять жилы кабеля для увеличения сечения?

Как узнать сечение кабеля по диаметру?

Сечение кабеля по диаметру

Энергия, которую передает проводник, зависит от разных параметров. Один из главных факторов – материал токопроводящих жил. К дешевым и легким относятся алюминиевые кабели, которые склонны к механическим повреждениям, обладают низкой токопроводностью. Медные кабели более популярны. Они дороже стоят, но отличаются малым сопротивлением, хорошей эластичностью, прочностью, легкостью пайки и сварки. Также изготавливаются изделия из комбинации описанных материалов.

Сечение по диаметру часто определяется в зависимости от материала изготовления жил, т.к. он влияет на силу тока и пропускную мощность.

Необходимость выполнения расчетов

Подбирая сечение жилы, руководствоваться принципом «на глаз» ни в коем случае нельзя. Ток, который протекает по электролинии, нагревает ее. Чем больше сила тока, тем сильнее нагрев. Есть формула, которая доказывает это утверждение:

где
I – сила тока,
U – напряжение,
R – сопротивление.

Отсюда становится понятно, что, чем выше сопротивление, тем значительнее выделение тепла и, соответственно, сильнее нагрев. Сопротивление полностью зависит от сечения жилы. Чем меньше этот показатель, тем выше сопротивление и активная мощность, а значит, и нагрев. Поэтому расчет сечения кабеля по диаметру жилы или другим параметрам должен проводиться обязательно.

Что будет, если не рассчитать сечение по диаметру перед приобретением проводника? Проводка будет сильно перегреваться. Это может привести к короткому замыканию или возгоранию. Также возможен перерасход средств на покупку кабеля. Если неправильно вычислить сечение по диаметру и приобрести изделия с большей площадью, это приведет к нерациональному перерасходу.

Не только сечение жилы влияет на нагрев проводки. Также на тепловыделение оказывает влияние материал изделия и его длина. Алюминиевые проводники нагреваются сильнее, так же как и слишком длинные.

Вычисляем сечение по диаметру на калькуляторе

Можно вычислить сечение по диаметру посредством специального онлайн калькулятора. Разработан он на основе формул, которые предназначены для расчета сечения жилы кабеля.

Как узнать сечение кабеля с помощью калькулятора? Во-первых, нужно измерить жилу, перед этим убрав изоляционный слой. Во-вторых, ввести диаметр жилы кабеля, указать количество проводников (если изделие многожильное) и выполнить расчеты. Калькулятор быстро вычислит общее сечение жил кабеля.

Определение диаметра проводников: основные способы

Диаметр проводника вычисляется разными способами. Например, с помощью специальных измерительных инструментов.

Измерить диаметр проводника или жилы можно , используя штангенциркуль (механический, электронный) или микрометр. Таким методом пользуются профессиональные электрики. Самые точные результаты получают при использовании штангенциркуля. С его помощью можно измерять диаметр жилы кабеля даже на рабочем участке, например, в электрической розетке.

После того, как диаметр провода в сечении выяснен, для расчетов используют следующую формулу:

Другой способ – это использование обычной линейки, простого карандаша и проволоки. Жилу зачищают от изоляции, затем накручивают на карандаш и измеряют длину намотки. После этого длина делится на количество жил. Полученное число – это диаметр кабеля по сечению.

В данном случае нужно учесть несколько нюансов:

  • Чем больше витков на карандаше, тем более точный диаметр проводника вы получите. Поэтому витков должно быть не менее 15.
  • Прижимать витки жилы нужно максимально плотно друг к другу. Между ними не должно быть зазоров, иначе погрешность будет большой.
  • Выполнять замеры проводников из меди или алюминия нужно несколько раз. При этом важно менять сторону, где проводятся измерения. Лучше получить несколько результатов – это также снизит погрешности до минимума.
  • С помощью данного способа можно вычислить сечение тонкого провода из меди или алюминия. Измерить правильно толстый кабель не получится – вы попросту не сможете обмотать им карандаш.

Понятно, что для расчета сечения кабеля по диаметру сначала нужно приобрести небольшое количество изделия, например, 500-1000 мм, а уже затем, если параметры подходят, купить требуемый объем.

Как определить сечение кабеля по диаметру, если он многожильный? Здесь все просто. Вообще, многожильные изделия используются нечасто. Состоят они из нескольких жил или проволок с одинаковой толщиной. Чтобы рассчитать сечение по диаметру, нужно измерить и рассчитать параметры для одной проволоки, затем подсчитать, сколько жил в пучке и умножить полученное значение на данное число. Таким образом, вы вычислите общее сечение провода по диаметру всех его жил.

Таблица сечения проводов по диаметру считается самым простым и точным способом получить верные значения. При использовании таблицы с сечением и диаметров провода заниматься долгими и сложными вычислениями не нужно. Кроме того, результаты здесь более точные.

Сечение провода в таблицах

Если вы пришли в строительный магазин, понятно, что определять сечение жилы кабеля прямо на месте неудобно. Торопиться при вычислениях не стоит – есть риск сделать непоправимую ошибку. Поэтому лучше пользоваться специальной таблицей диаметров проводов, которую можно скачать на смартфон и даже распечатать. В ней указаны нормативные размеры.

Таблица сечения в диаметр

Сечение кабеля по диаметру в таблице определяется очень просто. На проводниках присутствует бирка с их параметрами, где указывается количество, сечение жилы кабеля, маркировка. Например, вы подбираете кабель ВВГнг 2х4,0. Параметры жилы стоят после «х». В нашем примере это 4,0. Всего в проводнике 2 жилы с сечением 4,0 мм2. Далее, посредством таблицы, проверяем сечение провода по диаметру, который также нужно измерить.
Диаметр проводов по сечению 4,0 мм2 в таблице указан следующий – 2,26 мм. Если ваше изделие имеет такие же показатели, значит, проводник выполнен по стандартам, его можно приобретать. Учтите, что допустима небольшая погрешность.

К сожалению, чаще приходится сталкиваться с тем, диаметр кабеля по сечению не совпадает с заявленными характеристиками. В этом случае остается два варианта: выбрать изделие другого производителя или приобрести проводник с большим сечением. Конечно, при втором варианте придется вложить больше денег в покупку, так как стоимость кабелей напрямую зависит от их сечения.

Кстати, при выборе смотрите не только на сечение и диаметр кабеля, но и на качество изоляции. Оболочка должна быть сплошной, ровной по толщине, плотной. Если на ней есть дефекты, или изоляция тонкая, точно нужно искать изделие другого производителя. В идеале, лучше, если кабель будет изготовлен по ГОСТ, а не по ТУ, тогда он прослужит долго и бесперебойно. А качество при прокладке бытовой или наружной электролинии имеет основополагающее значение.

Ответственно подойдите к выбору и расчетам кабельного изделия, и тогда безопасность, надежность и бесперебойность эксплуатации электролинии будет гарантирована.

Система пропорциональных проволочных камер для определения луча при прецизионных измерениях полного поперечного сечения

PDF-версия также доступна для скачивания.

ВОЗ

Люди и организации, связанные либо с созданием этой статьи, либо с ее содержанием.

Что

Описательная информация, помогающая идентифицировать эту статью.Перейдите по ссылкам ниже, чтобы найти похожие элементы в электронной библиотеке.

Когда

Даты и периоды времени, связанные с этой статьей.

Статистика использования

Когда этот артикул использовался в последний раз?

Взаимодействие с этой статьей

Вот несколько советов, что делать дальше.

PDF-версия также доступна для скачивания.

Цитаты, права, повторное использование

Международная структура взаимодействия изображений

Распечатать / поделиться


Распечатать
Электронная почта
Твиттер
Фейсбук
Тамблер
Реддит

Ссылки для роботов

Полезные ссылки в машиночитаемом формате.

Архивный ресурсный ключ (ARK)

Международная структура взаимодействия изображений (IIIF)

Форматы метаданных

Картинки

URL-адреса

Статистика

Кэрролл, А.С.; Чанг, И. Х. и Кисия, Т. Ф. Пропорциональная система проволочных камер для определения луча при прецизионных измерениях полного поперечного сечения, статья, 1 марта 1978 г .; Аптон, Нью-Йорк. (https://digital.library.unt.edu/ark:/67531/metadc1185202/: по состоянию на 14 февраля 2022 г.), Библиотеки Университета Северного Техаса, цифровая библиотека ЕНТ, https://digital.library.unt.edu; зачисление отдела государственных документов библиотек ЕНТ.

Двойная поляризация Создание поперечного сечения диэлектрической проволоки с использованием олигомеров на основе графена

  • Padooru, Y.Р., Яковлев А.Б., Чен П.-Ю. и Алу, А. Аналитическое моделирование конформных мантийных плащей для цилиндрических объектов с использованием субволновых печатных и щелевых массивов. J. Appl. физ. 112 , 034907 (2012).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Ким, К.-Х. & Нет, Ю.-С. Субволновые цилиндрические наноструктуры ядро/оболочка для новых плазмонных и метаматериальных устройств. Нано конвергент. 4 , 1–13 (2017).

    КАС Статья Google Scholar

  • Руан З. и Фан С. Сверхрассеяние света субволновыми наноструктурами. Физ. Преподобный Летт. 105 , 013901 (2010).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС ПабМед Центральный Google Scholar

  • Монтиконе Ф., Аргиропулос К. и Алу А.Многослойные плазмонные покрытия для гребенчатого рассеяния и оптической маркировки. Физ. Преподобный Летт. 110 , 113901 (2013).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС ПабМед Центральный Google Scholar

  • Диас-Авиньо, С., Насерпур, М. и Сапата-Родригес, С. Дж. Оптимизация многослойных нанотрубок для максимального подавления рассеяния. Опц. Экспресс 24 , 18184–18196 (2016).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Бернети Х.М. и Яковлев А.Б. Маскировка одиночных и множественных эллиптических цилиндров и полос конфокальной эллиптической наноструктурированной графеновой метаповерхностью. J. Phys. Конденс. Материя 27 , 185304 (2015).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС ПабМед Центральный Google Scholar

  • Корреас-Серрано, Д., Гомес-Диас, Дж. С., Алу, А. и Мелкон, А. А. Цилиндрические волноводы на основе графена с электрическим и магнитным смещением: анализ и применение в качестве реконфигурируемых антенн. IEEE Trans. Терагерцовая наука. Технол. 5 , 951–960 (2015).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Величко Е. А. Оценка покрытой графеном диэлектрической микротрубки в качестве датчика показателя преломления в терагерцовом диапазоне. J. Опт. 18 , 035008 (2016).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Ли, Р. и др. Проектирование сверхкомпактных суперрассеивателей на основе графена. IEEE J. Сел. Вверх. Квантовый электрон. 23 , 130–137 (2016).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Раад С. Х., Сапата-Родригес С. Дж. и Атласбаф З.Многочастотное сверхрассеяние на субволновых нанотрубках, покрытых графеном. JOSA B 36 , 2292–2298 (2019).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Раад, С. Х., Сапата-Родригес, К. Дж. и Атласбаф, З. Резонаторы с графеновым покрытием, частотно-селективным сверхрассеянием и сверхмаскировкой. J. Phys. Д заявл. физ. 52 , 495101 (2019).

    КАС Статья Google Scholar

  • Раад, С.Х. и Атласбаф, З. Диадический анализ цилиндрической проволоки, состоящей из покрытия с полностью заполненным тензором поверхностной проводимости. Опц. Экспресс 27 , 21214–21225 (2019).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Куэвас М., Рисо М. А. и Депин Р. А. Комплексные частоты и распределения полей локализованных поверхностных плазмонных мод в субволновых проводах с графеновым покрытием. Дж. Квант. Спектроск. Радиат. Трансф. 173 , 26–33 (2016).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Монти, А., Сорик, Дж., Алу, А., Тоскано, А. и Билотти, Ф. В материалах конференции AIP . 270009 (ООО «АИП Паблишинг»).

  • Монти, А., Тоскано, А. и Билотти, Ф. Использование поверхностной дисперсии наночастиц для разработки оптически резистивных листов и поглотителей Солсбери. Опц. лат. 41 , 3383–3386 (2016).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Монти, А., Алу, А., Тоскано, А. и Билотти, Ф. Оптическая невидимость через метаповерхности, сделанные из плазмонных наночастиц. J. Appl. физ. 117 , 123103 (2015).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Монти, А., Алу, А., Тоскано, А. и Билотти, Ф. В Photonics. 540–552 (Многопрофильный институт цифровых публикаций).

  • Фрунерт, М. и др. Настраиваемый плащ подавления рассеяния с плазмонными эллипсоидами в видимом диапазоне. Физ. B 93 , 245127 (2016).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Монти, А., Билотти, Ф. и Тоскано, А. Оптическая маскировка цилиндрических объектов с использованием покрытий из наночастиц ядро-оболочка. Опц. лат. 36 , 4479–4481 (2011).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Раад С. Х. и Атласбаф З. Настраиваемая оптическая метаповерхность с использованием покрытых графеном сферических наночастиц. AIP Adv. 9 , 075224 (2019).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Раад, С.Х. и Атласбаф, З. В Электротехника (ICEE), Иранская конференция. 98–102 (IEEE).

  • Раад, С. Х. и Атласбаф, З. Широкополосное/многополосное поглощение с помощью инженерии поверхностных плазмонов в наносферах, обернутых графеном. Заяв. Опц. 59 , 8909–8917 (2020).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Раад, С. Х., Атласбаф, З.и Zapata-Rodríguez, CJ. Широкополосное поглощение с использованием наночастиц, полностью связанных с графеновой решеткой, на отражателе. науч. 10 , 1–15 (2020).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Дутта А. и Вартиайнен Э. М. Пространственная локализация горячих точек в резонансных плазмонных олигомерах Фано для поверхностно-усиленного когерентного антистоксова комбинационного рассеяния. Дж. Евро. Опц. соц. Рапид Изд. 16 , 1–12 (2020).

    Артикул Google Scholar

  • Амин, М., Фархат, М. и Баджи, Х. Динамически реконфигурируемый метаматериал Фано с помощью настройки графена для приложений переключения и датчиков. науч. Респ. 3 , 2105 (2013).

    КАС пабмед ПабМед Центральный Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Пенья-Родригес, О., Ривера, А., Кампой-Куилес, М.& Пал, У. Настраиваемый резонанс Фано в симметричных многослойных золотых нанооболочках. Nanoscale 5 , 209–216 (2013).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Ян Дж. и др. Направленный резонанс Фано в димере кремниевой наносферы. ACS Nano 9 , 2968–2980 (2015).

    КАС пабмед Статья ПабМед Центральный Google Scholar

  • Лю, Н. и др. Формирование и распространение магнитных плазмонов в искусственных ароматических молекулах. Нано Летт. 12 , 364–369 (2012).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Алу, А. и Энгета, Н. Динамическая теория искусственного оптического магнетизма, создаваемого кольцами плазмонных наночастиц. Физ. Ред. B 78 , 085112 (2008 г.).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Мирошниченко А.Е. и др. Неизлучающие анапольные моды в диэлектрических наночастицах. Нац. коммун. 6 , 1–8 (2015).

    Артикул КАС Google Scholar

  • Тянь М. и др. Нечувствительная к поляризации плазмонная подложка SECARS с несколькими горячими точками. Физ. лат. А 382 , 3187–3191 (2018).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Лю С.-Д. и др. Возбуждение множественных фанорезонансов в плазмонных кластерах с точечной групповой симметрией d 2 h. J. Phys. хим. C 117 , 14218–14228 (2013).

    КАС Статья Google Scholar

  • Нгуен, Т.К., Ле, Т.Д., Данг, П.Т. и Ле, К.К. Асимметрично спроектированные кластеры металлических нанодисков для генерации плазмонного резонанса Фано. JOSA B 34 , 668–672 (2017).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Ле, К. К., Алу, А. и Бай, Дж. Множественные интерференции Фано в плазмонной метамолекуле, состоящей из асимметричных металлических нанодимеров. J. Appl. физ. 117 , 023118 (2015).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • https://www.3ds.com/products-services/simulia/products/cst-studio-suite/

  • Фальковский Л.А. Оптические свойства графена и полупроводников IV–VI. Физ. Усп. 51 , 887 (2008).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Christensen, T., Jauho, A.-P., Wubs, M. & Mortensen, N.A. Локализованные плазмоны в покрытых графеном наносферах. Физ. B 91 , 125414 (2015).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Позар Д.М. Микроволновая техника . (Уайли, 2011).

  • Борен, К.Ф. и Хаффман, Д.Р. Поглощение и рассеяние света мелкими частицами . (Уили, 2008).

  • Лю, С.-Д., Ян, З., Лю, Р.-П. и Ли, X.-Y. Множественные резонансы Фано в плазмонных гептамерных кластерах, состоящих из расщепленных наноколец. ACS Nano 6 , 6260–6271 (2012 г.).

    КАС пабмед Статья ПабМед Центральный Google Scholar

  • Рахмани М., Лукьянчук Б. и Хонг М. Резонанс Фано в новых плазмонных наноструктурах. Лазер Фотон. 7 , 329–349 (2013).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Рахмани М. и др. Влияние плазмонных деструктивных интерференций на оптические свойства золотых планарных квадрумеров. Нанотехнологии 22 , 245204 (2011).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Хентшель, М. и др. Плазмонные олигомеры в цилиндрических векторных пучках света. Beilstein J. Nanotechnol. 4 , 57–65 (2013).

    ПабМед ПабМед Центральный Статья КАС Google Scholar

  • Чонг, К. Э. и др. Определение показателя преломления с помощью резонансов Фано в кремниевых олигомерах. Филос. Транс. Р. Соц. Математика. физ. англ. науч. 375 , 20160070 (2017).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Ай, Б., Сонг, К., Брэдли, Л. и Чжао, Ю. Сильный резонанс Фано, возбужденный в массиве наноструктур с наночастицами в кольце для приложений с двойным плазмонным датчиком. J. Phys. хим. C 122 , 20935–20944 (2018).

    КАС Статья Google Scholar

  • Zhang, Y., Wen, F., Zhen, Y.-R., Nordlander, P. & Halas, N.J. Когерентные резонансы Фано в плазмонном нанокластере усиливают оптическое четырехволновое смешение. Проц.Натл. акад. науч. 110 , 9215–9219 (2013).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Кай, Д. и др. Легкий синтез полых графеновых сфер с ультратонкой оболочкой для высокоэффективных литий-ионных аккумуляторов. Электрохим. Acta 139 , 96–103 (2014).

    КАС Статья Google Scholar

  • Чен, Х. и др. Свойства связи мод плазмонных димеров, состоящих из графеновых нанодисков. Заяв. науч. 7 , 359 (2017).

    Артикул КАС Google Scholar

  • Раад С. Х., Атласбаф З., Рашед-Мохассель Дж. и Шахабади М. Рассеяние от многослойных сферических структур на основе графена. IEEE Trans. нанотехнологии. 18 , 1129–1136 (2019).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Раад, С.H., Atlasbaf, Z., Zapata-Rodríguez, CJ, Shahabadi, M. & Rashed-Mohassel, J. Функция Грина Диадика для электрически смещенных многослойных сферических структур на основе графена. Дж. Квант. Спектроск. Радиат. Трансф. 256 , 107251 (2020).

    КАС Статья Google Scholar

  • Цю, В. и др. Влияние нарушения симметрии на электромагнитные свойства плазмонных тримеров, состоящих из графеновых нанодисков. Заяв. науч. 8 , 374 (2018).

    Артикул Google Scholar

  • Раад, С. Х. и Атласбаф, З. Широкополосное оптическое поглощение с использованием комбинации перекрестия в графеновой оболочке и наностержня. Дж. Электромагн. Приложение «Волны». 1–10 (2020).

  • Фанг З. и др. Активное настраиваемое усиление поглощения с помощью массивов графеновых нанодисков. Нано Летт. 14 , 299–304 (2014).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Thareja, V. и др. Электрически перестраиваемое когерентное оптическое поглощение в графене с ионным гелем. Нано Летт. 15 , 1570–1576 (2015).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Ким, Дж. Т., Чой, Х., Чой, Ю. и Чо, Дж. Х. Графеновый оптический модулятор с ионным гелем и гистерезисным поведением. Приложение ACS Матер. Интерфейсы 10 , 1836–1845 (2018 г.).

    КАС пабмед Статья ПабМед Центральный Google Scholar

  • Назерпур, М., Сапата-Родригес, С.Дж., Вукович, С.М., Пашаиадль, Х. и Белич, М.Р. Настраиваемая невидимая маскировка с использованием изолированных покрытых графеном нанопроволок и димеров. науч. 7 , 1–14 (2017).

    КАС Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ Google Scholar

  • Рисо, М., Куэвас, М. и Депин, Р. А. Настраиваемое плазмонное усиление рассеяния и поглощения света в покрытых графеном субволновых проводах. J. Опт. 17 , 075001 (2015).

    Артикул ОБЪЯВЛЕНИЯ КАС Google Scholar

  • Ян З. и др. Графен ультравысокой добротности ультрафиолетового излучения с идеальным поглощением для наноразмерных оптических датчиков. Опц. Экспресс 28 , 6095–6101 (2020 г.).

    ПабМед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Hajebifard, A. & Berini, P. Резонансы Фано в массивах плазмонных гептамерных нанодырок. Опц. Экспресс 25 , 18566–18580 (2017).

    КАС пабмед Статья ОБЪЯВЛЕНИЯ ПабМед Центральный Google Scholar

  • Поперечное сечение — значение, рассеяние, плоская физика и ядерная физика

    Поперечное сечение в физике при лучистом возбуждении (т.например, звуковая волна, пучок частиц, свет или рентгеновское излучение) пересекается с локализованным явлением, является мерой вероятности того, что произойдет конкретный процесс (например, флуктуация частицы или плотности). Например, сечение Резерфорда в физике — это расчет вероятности того, что альфа-частица отклонится на определенный угол после столкновения с атомным ядром. В физике поперечное сечение обычно обозначается σ (сигма) и измеряется в единицах поперечной площади. Кроме того, его можно рассматривать как размер объекта, на который должно попасть возбуждение, чтобы произошел процесс, а точнее, как параметр стохастического процесса.

    [Изображение будет загружено в ближайшее время]

    Значение поперечного сечения в физике, эта вероятность также сходится к детерминированной пропорции энергии возбуждения, вовлеченной в процесс, так что, когда свет рассеивается от поперечного сечения физики частиц, сечение сечение определяет сумму оптических сил, рассеянных от света определенной освещенности. Стоит отметить, что хотя поперечное сечение и площадь имеют одни и те же единицы измерения, поперечное сечение не всегда совпадает с реальным пространственным масштабом цели, определенным другими методами.Нет ничего необычного в том, что фактическая физика площади поперечного сечения рассеивающего объекта может быть намного больше или меньше, чем поперечное сечение по отношению к любой физической фазе.

    В классической физике обратное сечение двух дискретных частиц представляет собой поле, поперечное их относительному движению, в котором они должны пересекаться, чтобы рассеяться друг от друга, поэтому частица называется поперечным сечением в физике элементарных частиц.

    Например, плазмонные наночастицы могут иметь намного большее поперечное сечение рассеяния света для определенных частот, чем реальная площадь поперечного сечения в физике.

    Взаимное сечение в физике двух дискретных частиц — это поле, поперечное их относительному движению, в пределах которого они должны пересечься, чтобы рассеяться друг от друга.

    Сечение рассеяния твердых неупругих сфер, которые соединяются только при соприкосновении, пропорционально их геометрическому размеру.

    [Изображение будет загружено в ближайшее время]

    Дифференциальное сечение определяется как дифференциальный предел функции любой переменной конечного состояния, такой как угол частицы или энергия.Полное поперечное сечение, также известное как оптимизированное полное поперечное сечение, представляет собой поперечное сечение, интегрированное по всем углам рассеяния (и, предположительно, другим переменным).

    Например, интенсивность рассеяния под прямым и обратным углами больше, чем интенсивность горизонтального рассеяния при рэлеевском рассеянии, поэтому поперечное сечение дифференциального рассеяния вперед больше, чем перпендикулярное дифференциальное сечение, и полное поперечное сечение можно найти путем объединения все бесконечно малые сечения по всему спектру углов с использованием интегрального исчисления.

    В ядерной, химической физике и физике элементарных частиц дифференциальное и абсолютное сечения рассеяния являются одними из наиболее важных наблюдаемых величин.

    Площадь поперечного сечения в физике

    Площадь двумерной формы, полученной при разрезании трехмерного объекта, например куба, перпендикулярно любой заданной оси в точке, известна в физике как площадь поперечного сечения.

    [Изображение будет загружено в ближайшее время]

    Поперечное сечение цилиндра, например, представляет собой окружность, вырезанную параллельно его центру.

    Физическая формула площади поперечного сечения выводится как

    πR 2

    Где

    Π (пи) — постоянная величина, равная 3,14

    R — радиус окружности.

    В формуле площади поперечного сечения физический радиус равен квадрату, что означает умножение самого себя.

    Поперечное сечение ядерной физики

    Поперечное сечение ядерной физики, ядро ​​— это термин, используемый для объяснения вероятности возникновения ядерной реакции. Теория физики ядерных сечений может быть выражена физически в терминах характерной площади, где большая площадь означает большую вероятность взаимодействия.Стандартная единица измерения ядерного сечения в ядерной физике обозначается как σ — амбар, который равен 10 −28 м² или 10 −24 см². Сечение может быть оценено для всех потенциальных процессов взаимодействия сразу, и в этом случае их называют полным сечением, или для отдельных процессов, таких как упругое и неупругое рассеяние последних, особое внимание среди нейтронных сечений представляют сечения поглощения. разделы.

    [Изображение будет загружено в ближайшее время]

    В ядерной физике поперечного сечения сталкивающиеся частицы обычно рассматриваются как точечные частицы малого диаметра.Сечение можно рассчитать для любого типа операций, включая захватное рассеяние, генерацию нейтронов и т.д. В некоторых случаях количество выделившихся или диспергированных в ядерных реакциях частиц специально не определяется; вместо этого измеряется затухание, вызванное попаданием известной толщины данного вещества в параллельный пучок падающих частиц. Кумулятивное поперечное сечение, полученное таким образом, известно как полное поперечное сечение и обычно обозначается σ или σT.

    Сечение рассеяния

    Сечение рассеяния в ядерной физике, изменение направления движения частицы, вызванное столкновением с другой частицей. Столкновение может произойти между отталкивающими друг друга частицами, такими как два положительных (или отрицательных) иона, и не требует прямого физического взаимодействия между частицами, как это описано в физике. Эксперименты с субатомными частицами показывают, что электрическая сила отталкивания между ними подчиняется теореме Кулона, которая гласит, что сила изменяется пропорционально квадрату расстояния между частицами, т.е.е. сила увеличивается в четыре раза, когда расстояние уменьшается вдвое.

    [Изображение будет загружено в ближайшее время]

    Поперечное сечение нейтронов — обзор

    2.1.1 Обнаружение на основе нейтронов

    Нейтроны являются незаряженными частицами, поэтому, когда они облучают материалы, они взаимодействуют посредством ядерных взаимодействий с нейтронами и протонами в ядрах атомов материала мишени. Для большинства материалов-мишеней нейтронное сечение или вероятность взаимодействия намного меньше, чем для фотона с электронным облаком, окружающим атом.Таким образом, нейтроны имеют большую дальность проникновения. Из-за этой способности проникать глубоко в плотные материалы нейтронный опрос был предложен для обнаружения взрывчатых веществ в небольших предметах, таких как пассажирские сумки, а также в больших грузовых контейнерах. Когда нейтроны взаимодействуют с материалами, они чувствительны к структуре ядра. Таким образом, нейтроны исследуют не только элементный состав материала мишени, но и смесь изотопов.

    На рис. 1 показана энергетическая зависимость нейтронного сечения для репрезентативных материалов/реакций.Видно, что некоторые реакции имеют пороговую энергию, например, 11 B(n,α). Нейтроны с энергией меньше пороговой энергии не способны вызвать указанную реакцию. Две кривые на рисунке 1 [сечение 10 B(n,α) против 11 B(n,α)] демонстрируют изменчивость нейтронного сечения даже для одной и той же реакции внутри изотопов данного элемента. В то время как фотонные сечения пропорциональны степени атомного номера атома-мишени, 1 нейтронные сечения различаются между материалами, но не имеют каких-либо четко определенных правил.Были выведены некоторые правила для величины поперечного сечения для конкретных каналов реакции, но эти правила зависят от энергии и основаны на информации о ядерной структуре атомов-мишеней. Сечение ядерной реакции с наименьшей пороговой энергией в каждом элементе имеет зависимость от энергии 1/ v или 1/√ E для низкоэнергетической части сечения, где v — скорость падающий нейтрон. Обычно существует сложная резонансная структура в надтепловом диапазоне энергий (от эв до кэВ) для (n,γ)-реакций, т.е.г., 55 Mn(n,γ). На рис. 2 показано, что высокоэнергетические упругие сечения некоторых материалов также могут иметь резонансную структуру. Кривые на рис. 2 смещены, чтобы избежать перекрытия резонансных структур.

    Рис. 1. Изменчивость нейтронных сечений для разных изотопов.

    Рис. 2. Поведение высокоэнергетического резонанса для некоторых нейтронных сечений.

    Взаимодействия нейтронов включают рассеяние (упругое и неупругое), а также реакции превращения, например.г., (n,α) или (n,p). Целевой атом обычно обозначается как Z X A , где X — символ целевого элемента, Z — атомный номер (количество электронов/протонов в целевом атоме), а А — атомная масса (сумма нейтронов и протонов в ядре). Рассеяние может быть упругим, когда энергия падающего нейтрона передается кинетической энергии уходящего нейтрона и атому мишени таким образом, что и энергия, и импульс сохраняются, или неупругим, когда атом мишени возбуждается и остается в покое. более высокое энергетическое состояние.В неупругой реакции возбужденный атом-мишень излучает энергию через испускаемое гамма-излучение и возвращается в стабильное основное состояние или в метастабильное энергетическое состояние, которое впоследствии может распадаться с заданным периодом полураспада. Реакция неупругого рассеяния представлена ​​как

    (1)n+XzA→n+XzA*

    , где * в уходящем остаточном атоме указывает на то, что атом находится в возбужденном состоянии. В упругой реакции из закона сохранения энергии и импульса следует, что средняя энергия нейтрона после упругого столкновения определяется выражением

    ]

    Таким образом, для водорода с A  = 1 налетающий нейтрон теряет в среднем половину своей энергии.Для мишени с высоким атомным номером, такой как свинец ( 82 Pb 208 и другие изотопы Pb), падающий нейтрон теряет в среднем только ~ 1% своей энергии. Таким образом, в то время как материалы с высоким атомным номером ослабляют фотоны, нейтроны теряют очень мало энергии за счет рассеяния на материалах с высоким атомным номером. Водородные материалы с низким атомным номером быстро рассеивают энергию нейтронов.

    В реакции трансмутации падающий нейтрон поглощается, образуя составное ядро, которое распадается так, что остаточное ядро ​​отличается от ядра-мишени, а выходной канал обычно включает две частицы.Реакция трансмутации может быть записана как

    (3)n+TZA→r0+z1+a+RZ−zA−a

    В этой реакции нейтрон падает на атом-мишень с символом элемента T (атомный номер Z и атомный вес A ). Исходящий канал имеет легкую и тяжелую частицу. Легкая частица, обозначенная символом элемента «r», обычно представляет собой протон, 1 H 1 ; дейтрон, 1 H 2 ; или альфа-частица, 2 He 4 .Тяжелый остаточный атом, обозначаемый символом элемента «R», представляет атом-мишень, измененный любыми нейтронами и/или протонами, которые были переданы/подхвачены от падающего нейтрона. Эта реакция часто обозначается как Z 3 A ( N , Z R 1 + A ) Z Z R A — A или сокращенно ( n , z r 1 + a ).Иногда падающий нейтрон поглощается. Эта реакция называется реакцией (n,γ) и обозначается как Z T A (n,γ) Z T A + 1 . Реакции (n,p) и (n,α), где α представляет собой альфа-частицу, 2 He 4 , обычно являются пороговыми реакциями. Реакция (n,γ) обычно не имеет пороговой энергии. Таким образом, реакция с наименьшей энергией обычно представляет собой реакцию (n, γ), при которой падающий нейтрон поглощается, а атом-мишень остается в метастабильном возбужденном состоянии, которое впоследствии распадается.Распад обычно сопровождается испусканием мгновенных гамма-лучей. Некоторые элементы, такие как 48 Cd nat или 64 Gd nat , имеют очень большое сечение поглощения тепловых нейтронов (n,γ). 2 Эти материалы часто используются для защиты от нейтронов. Для некоторых целевых изотопов, например, 5 B 10 и 3 Li 6 , существует очень большое сечение тепловых нейтронов (n,α), которое простирается до более высоких энергий нейтронов, чем типичные (n,γ ) реакции.Эти материалы (бор и литий) также играют важную роль в защите от нейтронов. Поскольку не существует материалов, обладающих большим поперечным сечением захвата при высоких энергиях нейтронов, экранирование высокоэнергетических нейтронов часто достигается за счет использования водородсодержащего материала для рассеяния нейтронов вниз и бора, лития, кадмия или гадолиния для поглощения рассеянных вниз низкоэнергетических материалов. нейтроны.

    Некоторые реакции имеют пороговую энергию, т. е. энергию, ниже которой реакция не может протекать по энергетическим соображениям.Поскольку может происходить обмен энергией между кинетической энергией частицы и энергией массы покоя атомов, энергия в выходящем канале реакции может быть больше или меньше кинетической энергии во входном канале реакции. Мы обозначаем кинетическую энергию частицы как K и используем нижний индекс, чтобы указать соглашение об именах частиц, введенное в уравнении. (3). Разность между энергиями связи частиц в выходном канале и во входном канале называется величиной реакции Q .Величина Q представляет собой кинетическую энергию, выделяющуюся в реакции. Для случая, когда атом-мишень T покоится, а падающий нейтрон имеет энергию E n , значение Q для (n, z r 1 + a ) реакция представлена ​​формулой

    (4)Q(n,rz1+a)=BR+Br−Br

    Physics for Science & Engineering II

    от Office of Academic Technologies на Vimeo.

    Пример. Профиль магнитного поля цилиндрической проволоки

    В качестве еще одного примера применения закона Ампера давайте рассмотрим профиль магнитного поля провода с током.Поле B внутри и снаружи проводника с током. Рассмотрим цилиндрический провод. Что-то вроде этого, несущее ток i, скажем, в наружном направлении. И давайте какие-то размеры, скажем, радиус провода большой R. И мы хотели бы определить магнитное поле, которое создает этот ток внутри и снаружи областей этого провода. А для этого сначала рассмотрим внутреннюю область, а затем посмотрим на провод с точки зрения сверху или с точки зрения поперечного сечения.И это будет выглядеть примерно так.

    Хорошо, радиус провода большой R, и мы хотели бы определить магнитное поле, которое генерирует ток i, скажем, он выходит из плоскости по всему проводу. I вытекает из плоскости по всему сечению этой проволоки. Допустим, наша точка интереса находится где-то здесь, в точке p, и это на небольшом расстоянии r от центра. В этом месте, взглянув на направление тока с помощью правила правой руки, мы увидим, что такой ток будет генерировать концентрические круговые линии магнитного поля, вращающиеся против часовой стрелки.Мы снова выберем нашу петлю Ампера так, чтобы она совпадала с линией поля, проходящей через интересующую нас точку. Эта линия поля будет вращаться против часовой стрелки. Следовательно, петля c, которую мы выберем для применения закона Гаусса, будет совпадать с линией магнитного поля, проходящей через точку p.

    Закон Ампера гласит, что b точка dl над этой петлей c равна Mu 0 раз в замкнутой. Левая часть в такой петле будет удовлетворять условиям применения закона Ампера, как и в предыдущих примерах.А левая часть закона Ампера даст нам b, умноженное на dl, b величину, умноженную на dl, умноженную на косинус угла между b и dl. И снова магнитное поле будет касаться силовой линии в каждой точке этой петли. Что-то вроде этого. И dl будет на петле.

    Следовательно, угол между b и dl всегда будет равен 0 градусов вдоль этого контура. Итак, здесь у нас будет косинус 0, и он будет равен Mu 0 раз в закрытом. По этой петле берется интеграл c.Косинус 0 равен всего лишь 1, и здесь, опять же, величина магнитного поля всегда будет одинаковой, пока мы находимся вдоль одной и той же силовой линии. Так что это будет постоянно. Тогда мы можем взять его вне интеграла. Постоянная над этой петлей. Таким образом, левая часть будет равна b умноженному на интеграл от dl по этой петле c, а это будет равно Mu 0 умноженному на замкнутом. Интеграл от dl вдоль этой петли c, опять же, означает, что мы складываем величины всех этих векторов смещения друг к другу вдоль этой петли.И если вы сделаете это, мы получим длину окружности, которая равна 2 Пи, умноженным на малое r. Следовательно, левая часть закона Ампера даст нам b умноженное на 2 Pi r. И с правой стороны у нас есть Mu 0 раз в закрытом.

    In замкнутый — это чистый ток, протекающий через область или поверхность, окруженную амперовым контуром или замкнутым контуром c, который мы выбираем. И это этот регион. Итак, нас интересует чистый ток, протекающий через эту область. И мы знаем, что чистый ток, протекающий через всю площадь поперечного сечения, равен i.I, ток i, течет по этому проводу. Чтобы иметь возможность выразить количество тока, протекающего только через заштрихованную область, нам нужно сначала выразить плотность тока. И, как мы помним, плотность тока представляла собой общий ток, который делится на общую площадь поверхности, по которой протекает этот ток. И это общая площадь поперечного сечения этого провода, которая будет Pi r в квадрате.

    Теперь это выражение даст нам величину плотности тока, i над Pi r big R в квадрате.Ток на единицу площади. Если я умножу эту плотность на площадь интересующей меня области, которая представляет собой заштрихованную область, то я получу чистый ток, проходящий через эту область. Ток на единицу площади, умноженной на площадь. Области сократятся, и я получу полный ток, протекающий через эту область. Следовательно, в закрытом состоянии будет равна плотности тока j, умноженной на площадь интересующей меня области. И это площадь заштрихованной области, другими словами, площадь, окруженная петлей c.И эта площадь равна Пи, умноженному на маленькое r в квадрате. Или, в явной форме, j равно i над Pi r в квадрате, умноженному на Pi little r в квадрате. А тут Пис отменит. Таким образом, в закрытом случае это будет равно i умноженному на маленькое r в квадрате на большое R в квадрате.

    Итак, левая часть уравнения равна b, умноженному на 2 Pi r. А теперь правая часть равна Mu 0 раз в закрытом, что в i раз меньше r в квадрате, чем большое R в квадрате. Мы можем отменить r в квадрате, маленькое r в квадрате, с этим r здесь. И оставив только b в одной части уравнения, мы получим величину магнитного поля внутри этого провода, равную Mu 0, умноженному на i, деленному на 2 Pi, большое R в квадрате, умноженное на меньшее r.Таким образом, b внутри становится линейно пропорциональным радиальному расстоянию. Другими словами, внутри профиля магнитного поля токоведущего провода линейно зависит от радиального расстояния. Ну а снаружи мы уже сделали ранее.

    Давайте сделаем это еще раз для внешнего региона. И опять же, если рассмотреть вид сверху нашего провода, несущего ток за пределы поверхности. И пусть радиус большой R. Ток везде выходит из плоскости. И теперь наша точка интереса находится за пределами этого провода, скажем, на некотором расстоянии r от центра провода.Чтобы применить закон Ампера, мы снова собираемся выбрать замкнутый контур, который будет совпадать с линией магнитного поля, проходящей через эту точку. Следовательно, это будет круглая петля, что-то вроде этой, с небольшим радиусом r. И снова магнитное поле касается этой петли. Следовательно, линия магнитного поля в каждой точке. Таким образом, везде, куда бы мы ни пошли, у него будет одно и то же магнитное поле вдоль этой петли. А dl — вектор постепенного смещения вдоль этой петли повсюду. Следовательно, угол между b и dl будет равен 0 градусов.Таким образом, b точка dl над этой петлей c, назовем ее теперь a c2, будет равна Mu 0 в закрытой по закону Ампера. Записав левую часть в явном виде, мы будем иметь величину b dl, умноженную на косинус 0, проинтегрированную по циклу c2, равно Mu 0 раз в замкнутой. Косинус 0 равен 1. Опять же, величина b постоянна в этом контуре.

    Мы можем взять его за пределы интеграла, оставив нам b раз интеграл от dl по петле c2 равен Mu 0 раз в замкнутом цикле. И интеграл от dl по петле c2 даст нам длину этой петли, которая является окружностью этой окружности.И это даст нам всего 2 Pi r. Таким образом, b умножить на 2 Pi r в левой части будет равно Mu 0 раз в закрытой. В замкнутом, опять же, чистый ток, проходящий через область, окруженную петлей Ампера. Другими словами, эта петля c2 теперь. И эта область является этой областью. Когда мы смотрим на эту область, мы видим, что весь ток, который несет провод, проходит через эту поверхность. Следовательно, в закрытом равно i. И находя b, мы получаем, что b равно Mu 0 i на 2 Pi r. И это, конечно, для регионов, для точек, которые находятся за пределами провода.Другими словами, little r больше, чем br. Принимая во внимание, что предыдущее выражение, которое мы нашли, относится к областям внутри провода. И это тот случай, когда маленькое r меньше большого R.

    Итак, во внутренней области магнитное поле линейно пропорционально радиальному расстоянию, тогда как во внешней области магнитное поле обратно пропорционально расстоянию. Другими словами, b пропорционально 1 относительно r. Теперь, если мы представим профиль магнитного поля как функцию радиального расстояния, и, скажем, вот наш провод, по которому течет определенный ток i с радиусом большим r.Внутри проволоки зависимость магнитного поля от радиального расстояния носит линейный характер. Другими словами, магнитное поле увеличивается с радиальным расстоянием r. И когда r равно 0, другими словами, вдоль оси провода, вы видите, что магнитное поле равно 0. И это понятно, потому что в этом месте не будет заключен ни ток, ни i.

    И затем, магнитное поле увеличивается с радиальным расстоянием. Следовательно, она увеличивается линейно с радиальным расстоянием внутри проволоки.И принимает свое максимальное значение, когда радиальное расстояние становится равным радиусу. Итак, когда маленькое r становится равным большому R, тогда это r и это r в квадрате сокращаются. И в итоге мы получим Mu 0 i больше 2 Pi r. Это значение на поверхности. Mu 0 i более 2 Pi большой R. Как только мы оставляем провод, ток уменьшается на 1 более r. Извините, магнитное поле убывает на 1 больше r. И он стремится к 0, когда r стремится к бесконечности. А это типичный профиль магнитного поля проводника с током.

    удельное сопротивление | Определение, символ и факты

    удельное сопротивление , электрическое сопротивление проводника единичной площади поперечного сечения и единичной длины. Характерное свойство каждого материала, удельное сопротивление, полезно при сравнении различных материалов на основе их способности проводить электрический ток. Высокое удельное сопротивление указывает на плохие проводники.

    Удельное сопротивление, обычно обозначаемое греческой буквой rho, ρ , количественно равно сопротивлению R образца, такого как провод, умноженному на площадь его поперечного сечения А, и деленному на его длину l ; ρ = РА /л.Единицей сопротивления является ом. В системе метр-килограмм-секунда (мкс) отношение площади в квадратных метрах к длине в метрах упрощается до метров. Таким образом, в системе метр-килограмм-секунда единицей удельного сопротивления является ом-метр. Если длины измеряются в сантиметрах, удельное сопротивление может быть выражено в единицах Ом-сантиметр.

    Подробнее по этой теме

    Кристалл

    : Удельное сопротивление

    Немецкий физик Георг Симон Ом открыл основной закон электропроводности, который теперь называется законом Ома.Его закон связывает…

    Удельное сопротивление чрезвычайно хорошего электрического проводника, такого как натянутая медь, при 20°C (68°F) составляет 1,77 × 10 8 Ом-метр, или 1,77 × 10 6 ом-сантиметр. С другой стороны, электрические изоляторы имеют удельное сопротивление в диапазоне от 10 1 2 до 10 2 0 Ом-метров.

    Значение удельного сопротивления зависит также от температуры материала; в таблицах сопротивлений обычно указываются значения при 20°C.

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован.